希望间隙的绝缘距离尽可能短――雷提高间隙击穿电压 两种途径 改进电极形状①改善电场分布 利用气体放电本身的空间电荷畸变电场 尽量均匀 ②削弱气体中的电离过程 一、电极形状的改进――电场分布均匀,平均击穿场强高 (1)增大电极曲率半径,减小表面场强。图2-25 (2)改善电极边缘――弧形,消除边缘效应 (3)使电极具有最佳外形。 原则:调整电场,降低局部过高场强,提高间隙击穿电压(电气强度) 二、空间电荷的利用 极不均匀电场,击穿前发生电晕现象――利用放电自身产生的空间电荷改善电场分布 例图2-26导线直径小反而击穿电压高,导线直径大,击穿电压与尖-板近――细线效应。 解释:导线直径很小时,导线周围易形成均匀电晕流,电压 电晕流,电晕放电形成的空间电荷使电场分布改变,电晕流均匀,电场分布改善,从而提高了击穿电压。 导线直径大,表面不光滑,存在电场局部强的地方,――电离局部强, 另外强场巨大,电离发展强烈,加强前方电场,削弱了周围附近的电场(类似金属尖端)――电晕易转入刷状放电,击穿电压与尖-板击穿的电压相近。 实验:雷电冲击电压下无细线效应――电压作用时间短,来不及形成空间电荷层。 利用空间电荷(均匀电晕)提高间隙击穿电压――持续电压。 三、极不均匀场中屏障的采用 放入薄片固体绝缘材料,显著提高间隙击穿电压――屏障 与电压种类相关: ① 尖电极正极性,屏障显著提高间隙击穿电压,图2-28 无屏障,尖电极附近正离子形成集中的正空间电荷,促进电离发展击穿电压低。 设置屏障后,正离子积聚并在表面均匀分布,屏障前方形成均匀电场,改善电场分布,提高击穿电压――效果与位置有关。 ② 尖电极负极性 屏障靠最近板极,反面降低了击穿电压 ③ 工频电压下设置屏障击穿曲线――显著提高击穿电压 ④ 雷电冲击电压下 ⑤ 均匀、稍不均匀电场,屏障不能提高间隙击穿电压 四、固体绝缘覆盖层 稍不均匀电场,离场强电极表面覆盖固体低绝缘层,提高击穿电压显著,有待进一步得入 五、高气压的采用 大气压下空气电气强度30kV/cm,不高 其他方法――削弱气体电离过程,如内绝缘有条件下,提高气压,减少电子平均行程,削弱电离。特殊注意如下: (1)电场均匀程度影响 图2-32 间隙距离不变,击穿电压随压力提高而增加,一定程度而变缓,高气压下,电场均匀程度对击穿电压的影响比大气压力下显著均匀程度下降,击穿电压将剧烈降低,高压下,应尽量均匀,但气压不会太高,因为①-下压力高,击穿电压低,不符合申定律②对容电机械强度及密封要求高 (2)电极表面状态的影响 高气压下,气隙击穿电压和电极表面粗糙度类不大,粗糙――击穿电压低。新电极最初几次击穿电压较低,多次火花击穿后击穿电压提高,分散性小――电极的“老炼”处理污物,湿度等因素在高压下对气隙击穿电压的影响比常压下显著。 结论:高气压下应尽可能改进电极形状,改善电场分布,电极应加工光洁,气体要过滤,充气后需较长时间静化后再使用。 六、高真空的采用 ――削弱电极间气体的电离过程,电子自由行程变大,但间隙中E分子可碰撞电离子过程无从发展,提高了击穿电压 P<133x10-4Pa Eb很高 高真空下,击穿场强Eb与P关系不大,碰撞电离不起主要作用,强场放射是高真空下的击穿机理。 真空断路口 七、高电气强度气体(SF6)的采用 卤族云素气体化合物,六氟化硫SF6,四氯化碳CCl4,氟列昂CCl2F2电气强度都比空气高很多――高电气强度气体代替空气Ub体积 相对电气强度――气压,间隙距离相同下,与空气电气强度之比。 SF6无色,无味,无毒,非燃性,惰性化合物,无弧性能,无腐蚀作用。 用于大容量高压断路口,高压充气电缆,高压电容口,充气套管中。 缺点:造价高,温室气体,破坏自氧层。 1.SF6等气体电气强度高的原因 ①含有卤族之素,具有很强的电负性,气体分子容易和电子结合成为负离子,从而削弱了电子的碰撞电离能力,同时又加强了复合过程。 ②气体分子量大,直径大,使得电子自由行程缩短,不易积聚能量,减少了电离能力。 ③电子与这些气体的分子相遇,易引起分子极地,增加能量损失,减弱电离能力。 2.电子电离系数,附着系数及自持放电条件 SF6可用气体放电理论分析,其特殊之处在于具有强烈的电负性,分子吸附电子,而阻碍放电发展的可能性。 电子运动中增加的规律 电离系数:单位长度新增电子数 电子附着系数:单位长度被吸附的次数 有效电离子数 SF6仅当E/P>临界值时,放电才可能发展 空气SF6是空气的3倍 -E成性关系 崩头电子数 临界值即 时电子崩转入流注 放电:非自持――自持 代入 3.SF6气体间隙的工程击穿场强Ebt 各种因素,粗略估计 |